• TAÜ. Laplace operatörü ve transfer fonksiyonları. Laplace denklemi Eğrisel koordinat sisteminde Laplace operatörü

    Vektör analizinin üç ana işlemini ele aldık: a skaler alanı için gradtx'in hesaplanması ve a = a(x, y, z) vektör alanı için rot a'nın hesaplanması. Bu işlemler, sembolik operatör V ("nabla") kullanılarak daha basit bir biçimde yazılabilir: V operatörü (Hamilton operatörü) hem diferansiyel hem de vektör özelliklerine sahiptir. Resmi çarpma, örneğin ^'nin u(x, y) fonksiyonu ile çarpılması, kısmi türev olarak anlaşılacaktır: Vektör cebiri çerçevesinde, V operatörü üzerinde sanki bir vektörmüş gibi resmi işlemler yapacağız. Bu biçimciliği kullanarak, aşağıdaki temel formülleri elde ederiz: 1. Eğer bir skaler türevlenebilir fonksiyon ise, o zaman bir vektörün bir skalerle çarpılması kuralına göre şunu elde ederiz: Skaler ve vektör çarpımları için dağılma özelliğinden, Açıklama 1'i elde ederiz. Formül (5) ve (6) burada “nabla” operatörünün diferansiyel özelliklerinin bir tezahürü olarak yorumlanabilir (V bir lineer diferansiyel operatördür). Operatör V'nin kendisinden sonra yazılan tüm niceliklere göre hareket etmesi kararlaştırıldı. Bu anlamda, örneğin, bir skaler diferansiyel operatördür. Bazı miktarların ürününe V operatörünü uygularken, bir ürünü ayırt etmek için olağan kuralı akılda tutmak gerekir. Örnek 1. Formül (2)'ye göre, Açıklama 1'i dikkate alarak şunu elde ettiğimizi kanıtlayın veya “observa”nın karmaşık bir formülün parçası olan herhangi bir değeri etkilemediğini not etmek için, bu değer, nihai sonuçta atlanan c indeksi (“const”) ile işaretlenir. Örnek 2. u(xty,z) skaler türevlenebilir bir fonksiyon ve a(x,y,z) vektörel türevli bir fonksiyon olsun. Kanıtlayın ki 4 (8)'in sol tarafını sembolik biçimde yeniden yazarız V operatörünün diferansiyel doğasını dikkate alarak elde ederiz. e sabit bir skaler olduğundan, iç çarpım işaretinden çıkarılabilir, böylece a (son adımda e indeksini atladık). (V, Uac) ifadesinde, V operatörü yalnızca bir skaler fonksiyon üzerinde hareket eder ve bu nedenle, Açıklama 2'yi elde ederiz. V operatörü ile eylem biçimciliğini bir vektör olarak kullanarak, V'nin sıradan bir vektör olmadığını hatırlamalıyız - ne uzunluğu ne de yönü vardır, yani. örneğin vektör , Nerede İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README konusuna bakın.): ​​H_i\ Lame katsayılarıdır.

    silindirik koordinatlar

    Çizginin dışındaki silindirik koordinatlarda İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README'ye bakın.): ​​\r=0 :

    İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Ayarlama yardımı için math/README'ye bakın.): ​​\Delta f = (1 \over r) (\partial \over \partial r) \left(r (\partial f \over \partial r) \right) + (\partial^2f \over \partial z^2) + (1 \over r^2) (\partial^2 f \over \partial \varphi^2)

    küresel koordinatlar

    Menşe dışındaki küresel koordinatlarda (üç boyutlu uzayda):

    İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Ayarlama yardımı için math/README'ye bakın.): ​​\Delta f = (1 \over r^2) (\partial \over \partial r) \left(r^2 (\partial f \over \partial r) \right) + (1 \over r^2 \sin \theta) (\partial \over \partial \theta) \left(\sin \theta (\partial f \over \partial \theta) \right) + (1 \over r^2\sin^ 2 \theta) (\partial^2 f \over \partial \varphi^2) İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Ayarlama yardımı için math/README'ye bakın.): ​​\Delta f = (1 \over r) (\partial^2 \over \partial r^2) \left(rf \right) + (1 \over r^2 \sin \theta) (\partial \over \partial \theta) \left(\sin \theta (\partial f \over \partial \theta) \right) + (1 \over r^2 \sin ^2 \theta) (\partial^2 f \over \partial \varphi^2).

    Eğer İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README'ye bakın.): ​​\ f=f(r) V N-boyutlu uzay:

    İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Ayarlama yardımı için math/README'ye bakın.): ​​\Delta f = (d^2 f\over dr^2) + (n-1 \over r ) (df\over dr).

    parabolik koordinatlar

    Menşe dışındaki parabolik koordinatlarda (üç boyutlu uzayda):

    İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Ayarlama yardımı için math/README'ye bakın.): ​​\Delta f= \frac(1)(\sigma^(2) + \tau^(2)) \left[ \frac(1)(\sigma) \frac(\partial )(\partial \sigma) \left(\sigma \frac(\partial f)(\partial \sigma) \right) + \frac(1)(\tau) \frac(\partial )(\partial \tau) \left(\tau \frac(\partial f)(\partial \tau) \right)\right] + \frac(1)(\sigma^2\tau^2)\frac(\partial^2 f)(\partial \varphi^2)

    Silindirik parabolik koordinatlar

    Orijin dışındaki bir parabolik silindirin koordinatlarında:

    İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Ayarlama yardımı için math/README'ye bakın.): ​​\Delta F(u,v,z) = \frac(1)(c^2(u^2+v^2)) \left[ \frac(\partial^2 F )(\partial u^2)+ \frac(\partial^2 F )(\partial v^2)\right] + \frac(\partial^2 F )(\partial z^2).

    Genel eğrisel koordinatlar ve Riemann uzayları

    Pürüzsüz bir manifold üzerinde bırakın İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc yerel koordinat sistemi verilir ve İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README'ye bakın.): ​​g_(ij) Riemann metrik tensörü İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README konusuna bakın.): ​​X, yani metrik şu şekildedir:

    İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README'ye bakın.): ​​ds^2 =\sum^n_(i,j=1)g_(ij) dx^idx^j .

    ile göster İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README'ye bakın.): ​​g^(ij) matris elemanları İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README'ye bakın.): ​​(g_(ij))^(-1) Ve

    İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README'ye bakın.): ​​g = \operatorname(det) g_(ij) = (\operatorname(det) g^(ij))^(-1) .

    Vektör alanı sapması İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için matematik/README konusuna bakın.): ​​F, koordinatlarla verilir İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README konusuna bakın.): ​​F^i(ve birinci dereceden diferansiyel operatörü temsil eden İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README'ye bakın.): ​​\sum_i F^i\frac(\partial)(\partial x^i)) manifold üzerinde X formül ile hesaplanır

    İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README'ye bakın.): ​​\operatöradı(div) F = \frac(1)(\sqrt(g))\sum^n_(i=1)\frac(\partial)(\partial x^i)(\sqrt(g)F^i) ,

    ve fonksiyonun gradyan bileşenleri F- formüle göre

    İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Ayarlama yardımı için math/README'ye bakın.): ​​(\nabla f)^j =\sum^n_(i=1)g^(ij) \frac(\partial f)(\partial x^i).

    Laplace operatörü - Beltrami açık İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README konusuna bakın.): ​​X :

    İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum Yardımı için Matematik/ReadMe'ye bakın.): ​​\ Delta f = \ operatorname (div) (\ nabla f) = \ frac (1) (\ sqrt (g)) \ sum^n_ (i = 1) \ frac (\ sqrt (\ i) \ frac (\ sqrt .

    Anlam İfade ayrıştırılamıyor (yürütülebilir dosya texvc bulunamadı; Kurulum yardımı için math/README konusuna bakın.): ​​\Delta f bir skalerdir, yani koordinatları dönüştürürken değişmez.

    Başvuru

    Bu operatörü kullanarak Laplace, Poisson denklemlerini ve dalga denklemini yazmak uygundur. Fizikte, Laplace operatörü elektrostatik ve elektrodinamikte, kuantum mekaniğinde, süreklilik fiziğinin birçok denkleminde ve ayrıca zarların, filmlerin veya yüzey gerilimli arayüzlerin dengesinin incelenmesinde (bkz.

    Varyasyonlar ve Genellemeler

    • d'Alembert operatörü, hiperbolik denklemler için Laplace operatörünün bir genellemesidir. Zamana göre ikinci türevi içerir.
    • Vektör Laplace operatörü, bir vektör bağımsız değişkeni durumu için Laplace operatörünün bir genellemesidir.

    Ayrıca bakınız

    "Laplace operatörü" makalesi hakkında bir inceleme yazın

    Edebiyat

    Bağlantılar